Up | <外へ+反回転方向へ>移動の場合 | 作成: 2022-10-15 更新: 2022-10-15 |
![]() 自転する円板状の速さ \( v = | \bf{v} | \) の移動は,\( P \) での速度 \( \bf{v} \) の向きを変えることになる。 この変化が,「加速度」に表現される。 また移動は,位置の変化により,慣性力加速度を被ることになる。 即ち,円板の自転による回転速度が<回転の中心からの距離>によって異なることで,移動は回転速度の変化を慣性力加速度として被ることになる。 これを踏まえたところで,つぎの設定をする: 時間 \( \Delta t \) [時間単位] で,移動がつぎの点 \( P' \) に到ったとする: ![]() 円板の自転による \( P \) における回転速度を \( \bf{w} \),\( P' \) における回転速度を \( \bf{w'} \) とする: ![]() \( P \) における速度と \( P' \) における速度の比較は,自転円板の上に立つ観察者による比較である。 よってこれは, \( {\bf{v}} - {\bf{w}} \) と \( {\bf{v'}} - {\bf{w'}} \) の比較になる。 求めようとしている加速度は,つぎのものである:
\( P \) と \( P' \) の位置関係は,つぎのようになる: ![]() \( \theta = \tau \) とおき,角度 \( a \) をつぎのようにおく: ![]() つぎが成り立つ: 後の計算でこれを用いる。 座標をつぎのようにとる: ![]() このとき, \[ {\bf{v}} = ( v_x,\ v_y ) \\ {\bf{w}} = ( w_x,\ w_y ) \\ {\bf{v'}} = ( v'_x,\ v'_y ) \\ {\bf{w'}} = ( w'_x,\ w'_y ) \] は: \[ v_x = v\ cos( \theta )\\ v_y = - v\ sin( \theta )\\ \ \\ \ \\ w_x = 0 \\ w_y = r\ \Omega \\ \ \\ \ \\ v'_x = v\ ( cos( \theta)\ cos(\Omega \Delta t) + sin( \theta)\ sin(\Omega \Delta t) ) \\ v'_y = - v\ ( sin( \theta)\ cos(\Omega \Delta t) - cos( \theta)\ sin(\Omega \Delta t) ) \\ \ \\ \ \\ w'_x = \overline{ OP'}\ \Omega\ ( sin(a)\ cos(\Omega \Delta t) - cos(a)\ sin(\Omega \Delta t) ) \\ w'_y = \overline{ OP'}\ \Omega\ ( cos(a)\ cos(\Omega \Delta t) + sin(a)\ sin(\Omega \Delta t) ) \\ \] \( {\bf v'} - {\bf v} \) は, \[ \frac{ {\bf v'} - {\bf v} }{ \Delta t } \longrightarrow ( v\ \Omega\ sin(\theta),\ - v\ \Omega\ cos(\theta) ) \ \ \ ( \Delta t \rightarrow 0 ) \] \( {\bf w'} - {\bf w} \) は, \[ \frac{ {\bf w'} - {\bf w} }{ \Delta t } \longrightarrow ( v\ \Omega\ sin(\theta) - r\ \Omega^2,\ - v\ \Omega\ cos(\theta) ) \ \ \ ( \Delta t \rightarrow 0 ) \] よって,移動 \( ( P, {\bf{v}} ) \) にかかる加速度は, \[ \begin{align} & \ ( v\ \Omega\ sin(\theta),\ - v\ \Omega\ cos(\theta) ) \\ & \ - ( v\ \Omega\ sin(\theta) - r\ \Omega^2,\ - v\ \Omega\ cos(\theta) ) \\ \ \\ = & \ ( r \Omega^2,\ 0 ) \end{align} \] ![]() そして \( \theta = \tau \) なので,上の式はつぎのようになる: \[ \begin{align} & \ ( v\ \Omega\ sin(\tau),\ - v\ \Omega\ cos(\tau) ) \\ & \ - ( v\ \Omega\ sin(\tau) - r\ \Omega^2,\ - v\ \Omega\ cos(\tau) ) \\ \ \\ = & \ ( r \Omega^2,\ 0 ) \end{align} \] |
"; ?>